1. 電渦流的徑向形成范圍
線圈-導體系統產生的電渦流密度既是線圈與導體間距離x的函數，又是沿線圈半徑方向r的函數。當x一定時，電渦流密度J與半徑r的關系曲線如圖9-22。由圖（圖中J0為金屬導體表面電渦流密度，即電渦流密度最大值；Jx為半徑r處的金屬導體表面電渦流密度）可知：a.電渦流徑向形成的范圍大約在傳感器線圈外徑ras的1.8~2.5倍范圍內，且分布不均；b.電渦流密度在短路半徑r=0處為零；c.電渦流的最大值在r=ras附近的一個狹窄區域內；d.可以用一個平均半徑為ras（ras=（ri+ra）/2）的短路環來集中表示分散的電渦流（圖中陰影部分）
2. 電渦流強度與距離的關系
理論分析和實驗都已證明，當x改變時，電渦流密度發生變化，即電渦流強度隨距離x的變化而變化。根據線圈-導體系統的電磁作用，可以得到金屬導體表面的電渦流強度為（如圖）
根據9-43做出的歸一化曲線如圖9-23所示。
以上分析表明：a.電渦流強度與距離呈非線性關系，且隨著x/ras的增強而迅速減小；b.當利用電渦流式傳感器測量位移時，只有在x/ras<<1（一般取0.05~0.15）的范圍才能得到較好的線性和較高的靈敏度。
3. 電渦流的軸向貫穿深度
由于趨膚效應，電渦流沿金屬導體縱向的H1分布式不勻均的，其分布按指數規律衰減，可用下圖中式子表示：
圖9-24所示電渦流密度軸向分布曲線。由圖可見，電渦流密度主要分布在表面附近。
由前面分析可知，被測體電阻率越大，相對磁導率越大，傳感器線圈的激磁電流頻率低，則電渦流貫穿深度h越大。
